Эффекты волнового воздействия на пластовые течения

В предыдущем разделе показано, что волновые явления в продуктивных пластах - волноводах обеспечивают создание неоднородной энергетической структуры полей напряжений (деформаций), что, в свою очередь, способствует развитию процесса вытеснения и флюидообмена между различными зонами коллектора, в частности с зонами защемления УВ-флюидов.

В коллекторах, представляющих собой насыщенную пористую среду (НПС), эффекты рассеяния более сложны и многообразны.

Упругие силы, возникающие в пористой среде при взаимодействии с акустическим полем, не является симметричными при сжатии и растяжении. Особенно это характерно для мелких пор и поровых каналов, где существенно влияние расклини- ва-ющего давления. В результате эффективное сечение пор и поровых каналов увеличивается, что приводит к увеличению пористости, и это состояние сохраняется некоторое время после снятия акустического поля (по некоторым данным около месяца).

Одной из важных особенностей волнового воздействия является изменение характера течения в продуктивных пластах под влиянием импульсных возмущений в нормальном потоке. В этих условиях течение приобретает форму турбулентного с неупорядоченным, неустановившимся движением и перемещением между слоями движущейся жидкости.

Турбулентные течения, возникающие в импульсных полях, отличаются от ламинарных течений, существующих при обычных технологиях разработки, как своей сложной внутренней структурой, так и видом распределения осредненной скорости по сечению потока и зависимостью средней по сечению скорости и расхода от числа

Рейнольдса.

Принципиально важной особенностью турбулентных течений применительно к разработке нефтегазовых месторождений является то, что профиль осредненной скорости турбулентного течения в фильтрационных каналах отличается от параболического профиля соответствующего ламинарного течения более быстрым возрастанием скорости у стенок канала и меньшей кривизной в центральной части течения, зависящей от соотношения средней и максимальной скоростей (рисунки 4.7(a) 4.7 (б).

Vmax=1,2Vcp

д 0,4-1,2 6 Т“

Vcp., Vmax - средняя и максимальная скорость течения, S - толщина единичного слоя.

Рисунок 4.7 - Распределение скорости течения (а,б) и параметры турбулентного слоя (в).

Профиль скорости в основном течении, за исключением тонкого слоя вблизи стенки, описывается логарифмическим законом V= /h S, где S - расстояние от стенки канала.

Турбулентный пограничный слой имеет отчетливую акустическую границу, беспорядочно колеблющуюся со временем в пределах 0,4-1,2 5 (рисунок 4.7 (в). Скорость в пределах этого слоя практически равна скорости вне пограничного слоя. Вследствие этого, отсутствует резкое замедление потока у стенок, характерное для обычного ламинарного течения флюида, что, в свою очередь, снижает риск появления застойных зон у стенок каналов и улучшает условия фильтрации. Благодаря большой интенсивности перемещения, турбулентные течения обладают повышенной способностью к передаче количества движения и, как следствие, к повышенному силовому воздействию на стенки капиллярных каналов, передаче тепла, ускоренному распространению химических реакций.

Турбулентность в слое при волновом воздействии может возникнуть в двух случаях: при потере устойчивости поверхности разрыва скорости (при отрыве пограничного слоя), а также при потере устойчивости распределения плотностей слоёв жидкости при конвекции, характерной для импульсных полей в насыщенных пористых средах.

Для технологии волнового воздействия характерны мелкомасштабные компоненты турбулентности (по сравнению с масштабами течения в целом). Такие компоненты вносят существенный вклад в ускорение жидких частиц и способность турбулентного потока нести взвешенные частицы, определяемую таким ускорением. Турбулентная вязкость жидкости обеспечивает улучшение фильтрационно-ёмкостных свойств пористого или трещиноватого коллектора за счет предотвращения выпадения частиц на стенках каналов, выносу их из призабойной зоны, относительное рассеивание частиц, дробление агрегатированиых асфальто-смоло-парафиновых отложений АСПО и др.

Возникновение турбулентности при волновом воздействии может проявляться не только в виде турбулизации пограничного слоя, но также и в виде отрыва пограничного слоя от поверхности канала.

Характер отрывного течения определяется относительной скоростью перемещения потока. При волновом воздействии эта скорость является векторной суммой скорости потока и скорости колебательного смещения частиц матрицы в упругой волне (~ 1400 м/с).

Таким образом, в случае наложения волновых полей имеют место граничные значения этих скоростей, в диапазоне между дозвуковыми и сверхзвуковыми. При дозвуковых относительных скоростях (относительном колебательном перемещении стенок капилляров при стационарном течении пластового флюида) отрывное течение возникает у поверхности фильтрационных каналов с криволинейной образующей. Случай границы такой формы имеет место в пористо-капиллярных и пористо-трещиноватых системах при переходе от линейной части канала к полости поры (каверны) (рисунок 4.8).

  • 6 - толщина пограничного слоя;
  • 1 - точка отрыва; 2 - область возвратного течения;

Vo - критическое значение скорости у стенок и в слое;

V+, V' - скорости прямого и возвратного течений.

Рисунок 4.8 - Динамика отрывного течения

Необходимым условием отрывного течения в этом случае является наличие на поверхности тела вязкого пограничного слоя. В пределах толщины пограничного слоя скорость течения убывает до нуля (на поверхности тела), а давление остаётся таким же, как во внешнем потоке. Поэтому вблизи поверхности капиллярного канала кинетическая энергия (при V —> 0) оказывается недостаточной для преодоления давления в направлении движения. В результате скорость становится равной нулю, а затем изменяет направление на обратное. Возникновение обратного течения приводит к естественному утолщению пограничного слоя и отрыву потока от стенок.

Турбулизация ламинарного пограничного слоя, существующего при стационарном течении, путем волнового воздействия уменьшает зону отрывного течения и в несколько раз уменьшает силу фильтрационного сопротивления.

При сверхзвуковых относительных скоростях в системе «пластовая жидкость -стенки капиллярных каналов» возникают квазиударные волны. Возникновение ударной волны на поверхности с вязким пограничным слоем вызывает отрывное течение, которое существенно влияет на тепловые характеристики (разогрев) системы.

Специфические особенности трещиноватых коллекторов: малые значения пу-стотности при очень больших значениях проницаемости создают благоприятные условия турбулизации потока и оказывают влияние на характер конусообразования: получение критического или безопасного скважинных конусов.

Критический конус определяется в зависимости от перепада давления при отсутствии эффекта турбулентности.

Безопасный конус относится к условиям течения, когда перепад давления вокруг скважины возрастает и развивается турбулентный режим течения.

Эти условия характерны для работ по технологии волнового воздействия: турбулентное течение можно получить при перепаде давления, а последнее достигается при наложении волновых полей. Из этого следует важный вывод для техники работ по волновому воздействию: чтобы получить высокие дебиты в малопродуктивных пластах, необходимо создать турбулентное течение за счет увеличения перепада давления. Последнее условие обеспечивается суммированием его микроградиентов при волновом воздействии.

Срыв ламинарности (турбулизация) потока при волновом воздействии ведет к росту дебитов, особенно в малопродуктивных пластах, а также к межслоевым перетокам.

Другие нелинейные явления в насыщенных пористых средах связаны с образованием акустических течений - стационарных вихревых потоков жидкости, образующихся вблизи стенок поровых каналов и трещин. При этом возникают конструктивные потери в насыщенных средах энергии упругой волны. Мера потери энергии является характеристикой интенсивности и скорости вихревых акустических течений. Таким образом, при реализации волновой технологии воздействия на продуктивные пласты поглощение упругой энергии, связанное с образованием нестационарных потоков и вихревых течений, является полезными энергетическими затратами, расходуемыми на интенсификацию работы пластов.

Энергия потоков, движущихся в пористой среде пласта, за счет гидравлического, упруго-вязкого и электростатического трения превращается в тепловую энергию. Таким образом, работа пластовых газо-жидкостных смесей совершается за счет медленно протекающих процессов расширения насыщающих пласт веществ и быстрых динамических (циклических) процессов сжатия-расширения, происходящих при наложении волновых полей. Эти процессы обеспечивают разогрев пласта, учитывая, что тепло в элементарный объём пласта поступает только за счет работы сил трения флюида в пористом коллекторе, определяющей поток внутренней тепловой энергии. Перераспределение энергии в пласте осуществляется за счет так же переноса тепла вследствие усиления процессов конвекции и теплопроводности, интенсифицируемых при волновом воздействии. Это имеет принципиальное значение как в отношении интенсификации добычи нефти, так и проведении работ по освоению скважин.

Одним из существенных эффектов, вызываемых воздействием упругого поля на насыщенные пористые среды продуктивных пластов является эффект дегазации пластового флюида, вызывающий увеличение объёмной газонасыщенности жидкости. Появление в жидкости газовой фазы в виде мелкодиспергированных пузырьков приводит к возникновению нелинейных эффектов, сопровождающих их пульсацию в поле упругих волн (эффект «пляшущих» пузырьков). Под действием этих эффектов происходит так же направленное перемещение пузырьков. При пульсации пузырька, в фазе растяжения в зазоре между его поверхностью и стенкой трещины (порового канала) возникают тангенциальные течения. Сжатие пузырька происходит вследствие движения стенки канала в упругом поле. В поровом канале или узкой трещине пузырек взаимодействует с окружающими его твердыми поверхностями и направленно перемещается по каналу или трещине под влиянием равнодействующей силы. Это приводит к перемещению газовых пузырьков в поровых каналах и узких трещинах коллектора или к скапливанию их в тупиковых зонах и углублениях.

Таким образом, процесс массопереноса интенсифицируется при взаимодействии газовых пузырьков с упругой волной, в результате чего газовые пузырьки меняют скорость и направление движений.

Отмеченная специфика динамических процессов позволяет предположить, что разработка и применение технологии волнового воздействия может обеспечить высокую эффективность волновой интенсификации работы в особенности газовых пластов.

Это связано с тремя главными обстоятельствами:

- высокая подвижность и малая вязкость газа, что обеспечивает ускорение процессов флюидообмена и массопереноса при волновом воздействии;

возникновение при наложении волновых процессов диффузии газа из плохопроницаемых пропластков в высокопродуктивные пласты в многопластовых залежах;

— предотвращение выпадения конденсата в пласте, а также вынос тяжелых фракций за счет отмеченной выше специфики сдвиговых волновых полей в насыщенных пористых средах (разрушение сил сцепления, и т.п.).

Реализация этих факторов обеспечивается путем восполнения («накачки») в пласт упругой энергии в процессе волнового воздействия. К числу других сопутствующих явлений относится турбулизация газа в пласте при волновом воздействии, разрушение приграничных течений (даже с обратными градиентами массопереиоса), вертикальные и горизонтальные диффузные процессы, предотвращение адгезии выпадающего конденсата на стенках пор и трещин в коллекторе за счет возникновения вибрационных процессов на стенках капилляров.

Под воздействием волнового поля происходит дифференциация потока пластового флюида, при этом движение легкой фазы сухого газа ускоряется, она захватывает и вовлекает в ускоренное движение более плотные фазы, и, что особенно важно для данной задачи, капельные частицы конденсата в момент их формирования, чем обеспечивает вынос из пласта конденсата. Частицы конденсата, находящиеся под непрерывным воздействием колебательной скорости, не имеют возможности слипания со стенками поровых каналов с последующим впитыванием породой коллектора.

Анализ условий разработки газовых месторождений позволяет прогнозировать получение положительных результатов применения волновой технологии.

В то же время, оценки эффективности волнового воздействия в условиях газоконденсатных месторождений существенно отличаются от нефтяных пластов и должны основываться на особенностях газонасыщения пласта.

Известно, что в условиях обводненного пласта газ располагается в крупных порах, тогда как вода занимает систему наиболее узких поровых каналов [5,7].

В начальной стадии волнового воздействия на участки пласта, содержащие блокированный в порах газ, а так же на водоизолированные останцовые и тупиковые зоны газовая фаза не является связной и состоит из отдельных пузырьков и конгломератов, занимающих в первую очередь крупные поры. Газовая фаза остаётся в этих участках и зонах неподвижной относительно движущейся водяной фазы (а также и нефтяной, если она присутствует в пласте или в оторочке), и газопроницаемость равна нулю.

При дальнейшем волновом воздействии, когда газонасыщенность подвижного флюида увеличивается за счет освобождающегося защемленного газа, газовая фаза становится связанной, движение газа приобретает струйный характер и он становится подвижным относительно водной (и нефтяной) фаз. В результате этого газопроницаемость обводненного пласта увеличивается.

Особенность волнового воздействия на газовые пласты заключается так же в большей длительности протекания динамических волновых процессов в газоконденсатных пластах. Этот вывод основывается на результатах акустической шумометрии пласта до и после проведения волнового воздействия. Эффект акустического возбуждения пласта в процессе проведения волнового воздействия и сразу после его окончания выражается в увеличении мощности шумового поля, что связано с процессами разгрузки пласта, находящегося в сложном напряженно- деформированном состоянии, а также с изменением газогидродинамического режима пласта.

После проведения волнового воздействия уровень возникшего акустического шума, свидетельствующий об эффективности воздействия, спадает до фонового значения в течение длительного времени.

Помимо отмеченных выше явлений, дегазация пласта (имеется в виду как процессы в пластовом флюиде, так и разблокирование защемленного в порах и водоизолированных участках газа) уменьшает в обводненном пласте относительную фазовую проницаемость для воды.

Действие упругих колебаний, вызывающих выделение свободного газа, эквивалентно повышению давления в фильтрационном потоке. Выделение даже небольшого количества газа, в соответствии с моделью трехкомпонентной фильтрации пластового флюида, приводит к перестройке фильтрационных потоков воды и газа и к изменению обводненности продукции скважин [7].

Поскольку жидкость в пористой среде находится в замкнутом объёме, газ выделяется в поток лишь при истечении соответствующего объёма жидкости, на что требуется конечное, и, в зависимости от гидродинамики месторождения, значительное время. Поэтому в первый период происходит не выделение газа, а увеличение давления по всему пласту [5J.

Анализ относительных фазовых проницаемостей в отсутствии выделившего в пласт защемленного газа (без волнового воздействия) и при притоке свободного газа (в период и после волнового воздействия) свидетельствует, что подвижность (и приток) воды всегда уменьшается при воздействии в связи с поступлением свободного газа в пласт. Поэтому ранний «отклик» пласта на воздействие будет отмечаться при малой водонасыщенности пласта. Очевидно так же, что чем больше накопленная в пласте энергия упругих колебаний, реализуемых источником, тем больше площадь охвата пласта воздействием. В этом отношении при проведении волнового воздействия необходимо реализовывать оптимальное сочетание единичной мощности (амплитуды) упругих колебаний и длительности проведения воздействия.

Главными обстоятельствами, влияющими на оценку эффективности объёмного волнового воздействия, являются:

характер реакции на это воздействие пласта, находящегося в сложном напряженно-деформированном состоянии (НДС);

  • - технология проведения контрольных замеров;
  • - характер коллектора, определяющий особенности проявления эффектов волнового воздействия.

В первом случае разгрузка возбужденного при волновом воздействии пласта оказывается неравномерной из-за влияния НДС. В связи с этим скважины, находящиеся в разных динамических зонах пласта (консолидированных или разуплотненных) могут несинхронно и не однотипно отреагировать на воздействие. Процессы релаксации происходят при этом со значительными временными разбросами.

Во втором случае технически неизбежными являются разновременные, (в случайные моменты времени), измерения параметров работы скважин.

Вследствие этого, при недостаточном числе измерений выборочные значения технологических показателей работы скважин являются случайными как по площади месторождения, так и по времени измерения и могут, вследствие этого, оказаться непредставительными.

В третьем случае особое значение имеет тип пустотности. В терригенных, преимущественно пористых коллекторах преобладают процессы относительно равномерной пропитки с более или менее регулярным фронтом. Здесь эффекты волнового воздействия носят однотипный характер на всей площади охвата с небольшим разбросом их проявления во времени.

В карбонатных трещиноватых коллекторах процессы, вызываемые волновым воздействием, проявляются крайне неравномерно. Это объясняется двумя главными факторами:

- несопоставимыми значениями скорости фильтрации по трещинам и в матрице;

более существенным влиянием волнового воздействия на акустически неоднородную геосреду с открытой трещиноватостью, обеспечивающей при волновом воздействии проявление интенсивных сдвиговых и поперечных деформаций берегов трещин.

В этом случае пластовый флюид, и в особенности газ, устремляется по трещинам, распространяется на большие расстояния от инициирующей скважины, а движение газовой фазы образует крайне неравномерный фронт. Вследствие этого, отклики скважин на волновое воздействие так же бессистемны: удаленные скважины зачастую реагируют раньше, чем ближние. При этом процесс стабилизации более продолжительный, эффект воздействия «расплывается» по площади месторождения и оценка его требует более длительного времени наблюдения.

Таким образом, могут быть сделаны следующие выводы:

- оценка эффективности волнового воздействия в данной технологической модификации требует планомерных и продолжительных по времени (2-3 месяца) исследований для выявления накопленного эффекта воздействия;

наиболее устойчивыми и представительными являются интегральные оценки, связанные с анализом суточной, месячной накопленной добычи, обводненности и др., а так же характеристики, учитывающие динамику работы пласта, аналогичные характеристикам вытеснения, используемым на нефтяных месторождениях.

Технология волнового инициирования газоконденсатных пластов проектируется с учетом особенностей газогидродинамических процессов, развивающихся в этих пластах.

К таким особенностям, прежде всего, относится существование начального предельного градиента давления. Его преодоление с помощью «закачиваемой» в пласт при волновом воздействии упругой энергии является основной задачей волнового воздействия.

Кроме того, необходимо учитывать, что каждая скважина сама по себе дренирует лишь ту часть пласта, радиус которой определяется начальным градиентом давления. Следовательно, преодоление этого барьерного давления, в частности, с помощью энергии упругих импульсов при волновом воздействии, увеличивает зону отбора.

Не менее важным является усиление перетоков газа между пластами разной проницаемости через пласт-разделитель. Этот процесс, совершающийся естественным путем в процессе отбора газа из более проницаемого пласта, может быть интенсифицирован за счет превышения начального градиента давления импульсами давления, создаваемыми при волновом воздействии.

Наконец, волновое воздействие должно также обеспечить усиление межблоковых перетоков газа путем преодоления граничных начальных градиентов давления в соединительных породах. Это может быть осуществлено за счет наложения волновых импульсов высокой энергии на естественные фильтрационные процессы. Решение последних двух задач возможно при возбуждении в пластах мощных среднечастотных импульсов.

Целесообразность такого подхода обосновывается авторами разработанной технологии тем, что характер фильтрации компонентов пластового флюида через пористую среду обладает целым рядом особенностей. В частности, установлено ограничение условий использования здесь уравнения Дарси, применимого в полной мере только для сред с обычными схемами ламинарного движения флюида.

В то же время на нефтегазоконденсатных месторождениях выделяется значительная часть терригенных и в особенности карбонатных пород, которые отличаются повышенным содержанием остаточной воды. Последняя может находиться в виде пузырьков на стенках капиллярных каналов и препятствовать фильтрации, либо создавать водные барьеры фильтрующимся компонентам.

В результате создается начальный градиент давления, который оказывает существенное влияние на процессы разработки. Это принципиально меняет картину фильтрации газа, которая осуществляется при условии, что градиент давления превышает пороговое значение.

Наличие в разрезе газовых залежей горных пород с начальным градиентом давления, т.е. газонасыщенных пород с высоким содержанием воды, удерживаемой за счет капиллярных сил, изменяет механизм фильтрации. В отсутствии движения газа газовая фаза не является гидродинамически связанной, поскольку поровые каналы перекрыты водяными барьерами, и газ находится в диссипированном состоянии. До момента достижения порового предельного значения перепада давления движения газа через пористую среду не происходит.

При перепаде давления, равного предельному (начальному), водные барьеры, представленные рыхло связанной водой, деформируются и открывают часть поровых каналов для фильтрации. Деформация водных барьеров может осуществляться за счет упругих волн, изменяющих периодически капиллярные силы вследствие упругости защемленных в порах пузырьков газа. Таким образом, начальный градиент давления определяется степенью деформации при волновом воздействии пузырьков газа в процессе фильтрации последнего.

Существование небольших пузырьков на поверхности между твердой подложкой породы и водой в капиллярах отмечается в последнее время в ряде исследований [7].

Кроме того, существенное значение для образования начальных градиентов давления имеют дисперсные системы «капельная нефть-вода» и «газовые пузырьки -вода». Каждая капля окружена бронирующей оболочкой, которая препятствует коагуляции капель воды. Разрушение эмульсионных и дисперсных водогазовых систем требует существенных энергетических затрат, что в практических условиях разработки месторождений крайне затруднительно. Эта задача может быть решена при волновом воздействии, в процессе которого при распространении волн давления вокруг капель образуются вихревые микротечения, срывающие бронирующую оболочку. При этом между каплями возникают т.н. силы Бьеркнеса, вызывающие взаимное притяжение и коагуляцию капель воды (О. Л. Кузнецов, 2001). Вследствие этого, пузырьки самоорганизуются в кластеры и не застревают (защемляются) в порах, что снижает величину начального градиента давления.

Наличие факта существования предельного (начального) градиента давления и возможность его изменения за счет упругих сил волнового воздействия имеет весьма существенное значение в особенности при разработке газоконденсатных месторождений. В частности, неоднократно отмечалось, что в случае прекращения отбора газа из пласта, находящегося при первоначальном пластовом давлении, и при последующем пуске скважины давление восстановится не до пластового, а до более низкого значения, т.к. в окрестности скважины распределение давления определяется предельным градиентом. Когда вблизи скважины устанавливается давление, соответствующее фильтрации с начальным градиентом, приток в скважину практически прекращается. Вследствие этого каждая скважина дренирует лишь ту часть пласта, радиус которой тем меньше, чем больше начальный градиент давления. Более того, при движении с начальным градиентом давления возможно образование внутри пласта неподвижных, застойных зон и целиков. Инициирование их в удаленной зоне пласта возможно лишь при дистанционном объёмном волновом воздействии по технологии, приведенной в данной работе.

Наличие пород с начальным градиентом давления в разрезе газовых залежей и их существенное влияние на распределение давления в залежи, степень отработки запасов газа, а так же на закономерности обводнения были убедительно подтверждены на месторождении Газли [7]. Был доказан факт перетока газа через непроницаемый до начала разработки прослой-разделитель в нижней части одного из продуктивных горизонтов, состоящего из нескольких пачек газонасыщенных пород Так, в пачках V и VI, расположенных в нижней части горизонта, было разное пластовое давление (8,2 и 9,6 МПа), а также разные отметки газоводяного контакта. Отбор газа велся только из верхней части горизонта. Несмотря на отсутствие прямого отбора газа из пачки VI, давление в ней падало синхронно с давлением в пачке V. Годовые отборы за время наблюдений из пачки V изменились почти в 10 раз, но это не сказалось на соотношении давлений. Это означало, что по достижении определенной разности давлений преодолевается предельный градиент для пласта-разделителя и через него начинается переток газа из неразрабатываемого пласта в разрабатываемый.

Однако разность давлений в пачках сохраняется в достаточно широком диапазоне изменения давлений. Судя по динамике изменения давления и начальными запасами газа в пачке VI, из неё в пачку V перетекло несколько миллиардов кубометров газа. При этом пачка V1 постепенно обводнилась полностью, а пачка V на соответствующих пачке V1 абсолютных отметках продолжала содержать лишь остаточную воду, т.е. вода не проникла через породы-разделители с начальным градиентом при фильтрации газа и, тем более, воды. Аналогичные данные зафиксированы и на других месторождениях.

За счет разности начальных градиентов давления для воды и для газа (их отношение равно отношению вязкостей воды и газа) градиентный пласт превращается в полупроницаемую мембрану, которая пропускает вверх газ и не пропускает воду.

Если пласт с начальным градиентом контактирует с разрабатываемым пластом без начального градиента, по мере падения в последнем пластового давления в градиентном пласте возникают значительные разности давлений поперёк пласта. В результате в разрабатываемый пласт будет поступать газ из градиентного пласта по всей площади контакта между ними.

Микроградиенты давления, создающиеся на фронте возбуждаемых волн, накладываясь на общий градиент, связанный с разностью давлений в двух средах, способствуют преодолению предельного градиента, усиливают и многократно ускоряют процесс просачивания газа через границу градиентного и стационарного пласта. При этом существенно расширяется зона дренирования, исходя из следующего (рисунок 4.9).

Ш).........

Pc

  • 1 Ргр ДРв
  • 7 - плохопроницаемый плат, 2- разрабатываемый пласт, 3- фронт волны,
  • 4-волновой источник

Рисунок 4.9 - Схема межпластовой фильтрации газа

Гидродинамическое состояние прискважинной зоны:

Рх = Рс +Д (Рс - Ргр) + ДРв, (4.9)

где Рх - суммарное давление;

Рс - давление в разрабатываемом пласте;

Ргр - давление в градиентном пласте;

ДРв- градиенты на фронте волны давления.

В связи с тем, что возбуждение упругих волн в пласте осуществляется непрерывно в течение продолжительного времени (в сложных условиях до нескольких суток), то накопленная упругая энергия воздействия на пласт приводит к существенному изменению гидродинамического состояния, энергетических соотношений и возникновению разностей градиентов в дренируемой части пласта.

Эти разности могут оказаться достаточными для того, чтобы был превышен предельный градиент в слабопроницаемом пласте и в нем началось движение газа в поперечном направлении. Этот газ, поступая в пласты без предельного градиента, будет компенсировать отбор газа из них, замедляя падение давления в залежи. Таким образом, пласты с предельным градиентом подключаются в разработку, увеличивая извлекаемые запасы в месторождении. Необходимо также иметь в виду, что проявление эффектов волнового воздействия является более существенным в условиях блочкого строения месторождения и при трещиноватых коллекторах (с трещинной вторичной пустотностью).

 
Посмотреть оригинал
< Пред   СОДЕРЖАНИЕ ОРИГИНАЛ   След >